Silnik cieplny

Sprawność silnika odnosi się do ilości pracy użytecznej jaką możemy uzyskać z określonej ilości dostarczonego ciepła.

Z praw termodynamiki mamy:

${\displaystyle dW=dQ_{c}-(-dQ_{h}),}$

gdzie:

${\displaystyle dW=-PdV}$ – praca odbierana od silnika (jest to wielkość ujemna, kiedy praca jest wykonana przez silnik),

${\displaystyle dQ_{h}=T_{h}dS_{h}}$ – ciepło pobrane z górnego źródła ciepła (stąd ${\displaystyle -dQ_{h}}$ jest dodatnie),

${\displaystyle dQ_{c}=T_{c}dS_{c}}$ – ciepło oddane do chłodnicy (jest to wielkość dodatnia jeśli ciepło jest przekazywane do chłodnicy).

Innymi słowy, silnik cieplny pobiera ciepło ze zbiornika ciepła o wysokiej temperaturze, przekształca jego część w użyteczną pracę, a resztę oddaje do chłodnicy.

Ogólnie, sprawność danego procesu przepływu ciepła (niezależnie, czy będzie to chłodziarka, pompa ciepła lub silnik) jest definiowana nieformalnie jako „to co otrzymujesz” do tego „co dostarczasz”.

W przypadku silnika, kiedy otrzymujemy pracę mechaniczną, a dostarczamy ciepło

${\displaystyle \eta ={\frac {-dW}{-dQ_{h}}}={\frac {-dQ_{h}-dQ_{c}}{-dQ_{h}}}=1-{\frac {dQ_{c}}{-dQ_{h}}}.}$

Teoretyczne maksimum sprawności danego silnika cieplnego zależy tylko od temperatur, pomiędzy którymi on pracuje. Sprawność ta jest zwykle obliczana dla idealnego silnika Carnota, jednakże silniki pracujące według innych cykli osiągają także określoną dla danego cyklu maksymalną sprawność zależną od temperatur źródła ciepła i chłodnicy. Maksymalna sprawność danego cyklu osiąga przy odwracalnych przemianach termodynamicznych, kiedy zmiana entropii chłodnicy ma przeciwny znak do zmiany entropii źródła ciepła (tj. ${\displaystyle dS_{c}=-dS_{h}}$ ), a łączna entropia układu nie zmienia się. W takim przypadku:

${\displaystyle \eta _{\max }=1-{\frac {T_{c}dS_{c}}{-T_{h}dS_{h}}}=1-{\frac {T_{c}}{T_{h}}},}$

gdzie:

${\displaystyle T_{h}}$ – temperatura bezwzględna źródła ciepła,

${\displaystyle T_{c}}$ – temperatura bezwzględna chłodnicy.

${\displaystyle dS_{c}}$ jest dodatnie, kiedy ${\displaystyle dS_{h}}$ jest ujemne.

W każdym odwracalnym procesie wykonywania pracy entropia cyklu nie wzrasta, ale wysoka entropia źródła ciepła maleje, a rośnie entropia otoczenia (chłodnicy), gdzie oddawane jest ciepło.

Poniżej podane są mniej powszechne definicje silnika cieplnego.

• 1964 – polski termodynamik Stanisław Ochęduszko zdefiniował silnik cieplny jako „maszyna, która część dostarczonego ciepła zamienia na pracę mechaniczną i może to czynić bez przerwy”^[7].
• 2001 – definicja Uniwersytetu Bluffton to „urządzenie zmieniające ciepło w inną formę energii”^[8].

• silnik spalinowy
• silnik tłokowy